Выход продуктов деления - Википедия - Fission product yield

Основная статья: Продукт ядерного деления
Долгожитель продукты деления
Нуклидт​1⁄2УрожайРазлагаться
энергия[а 1]		Разлагаться
Режим
(Ма )(%)[а 2](кэВ )
99Tc0.2116.1385294β
126Sn0.2300.10844050[а 3]βγ
79Se0.3270.0447151β
93Zr1.535.457591βγ
135CS2.36.9110[а 4]269β
107Pd6.51.249933β
129я15.70.8410194βγ
  1. ^ Энергия распада делится между β, нейтрино и γ, если таковые имеются.
  2. ^ На 65 делений тепловыми нейтронами U-235 и 35 делений Pu-239.
  3. ^ Имеет энергию распада 380 кэВ,
    но продукт распада Sb-126 имеет энергию распада 3,67 МэВ.
  4. ^ Ниже в тепловом реакторе, потому что предшественник поглощает нейтроны.
Среднесрочный
продукты деления
Опора:
Единица измерения:		т½
(а )		Урожай
(%)		Q *
(кэВ )		βγ *
155Европа4.760.0803252βγ
85Kr10.760.2180687βγ
113 кв.м.CD14.10.0008316β
90Sr28.94.5052826β
137CS30.236.3371176βγ
121 мSn43.90.00005390βγ
151См88.80.531477β

Ядерное деление расщепляет тяжелое ядро, такое как уран или же плутоний на два более легких ядра, которые называются продукты деления. Урожай относится к доле продукта деления, произведенной за одно деление.

Урожайность можно разбить по:

  1. Индивидуальный изотоп
  2. Химический элемент охватывающий несколько изотопов различных массовое число но то же самое атомный номер.
  3. Ядра данного массовое число невзирая на атомный номер. Известен как «доходность цепи», потому что представляет собой цепочка распада из бета-распад.

Выходы изотопов и элементов будут меняться по мере того, как продукты деления подвергаются бета-распаду, тогда как выходы цепей не изменяются после завершения нейтронное излучение несколькими исходными продуктами деления, богатыми нейтронами (запаздывающие нейтроны ), с период полураспада измеряется в секундах.

Некоторые изотопы могут быть произведены непосредственно путем деления, но не путем бета-распада, поскольку предполагаемый предшественник с атомным номером больше на единицу является стабильным и не распадается. Выходы цепей не учитывают эти «затененные» изотопы; однако они имеют очень низкий выход (менее одной миллионной от обычных продуктов деления), потому что они гораздо менее богаты нейтронами, чем исходные тяжелые ядра.

Доходность обычно указывается как процент на деление, так что общий процент выхода составляет 200%. Реже это выражается в процентах от всех продуктов деления, так что сумма процентов составляет 100%.Тройное деление, примерно от 0,2% до 0,4% делений, также дает третье легкое ядро, такое как гелий-4 (90%) или тритий (7%).

Кривая зависимости массы от урожайности

Выходы продуктов деления по массе при делении тепловыми нейтронами U-235, Pu-239, комбинации двух типичных для современных ядерных энергетических реакторов, и U-233, используемого в ториевом цикле

Если график масса или же крот выход продукты деления против атомный номер фрагментов рисуется то у него есть две вершины, одна в области цирконий сквозь палладий и один в ксенон сквозь неодим. Это связано с тем, что событие деления заставляет ядро ​​расщепляться асимметричным образом,[1] как ядра ближе к магические числа более стабильны.[2]

Доходность по сравнению с Z - Это типичное распределение для деления уран. Обратите внимание, что в расчетах, использованных для построения этого графика, не учитывалась активация продуктов деления, и предполагалось, что деление происходит за один момент, а не за промежуток времени. На этой гистограмме показаны результаты для разного времени охлаждения (время после деления).

Урожайность в сравнении с Z. Цвета указывают летучесть фторида, что важно в ядерная переработка: Синие элементы содержат летучие фториды или уже являются летучими; зеленые элементы не содержат летучих хлоридов; красные элементы не имеют ни того, ни другого, но сами элементы летучие при очень высоких температурах. Урожайность 100,1,2,3 годы спустя деление, не считая позже захват нейтронов, фракция 100%, а не 200%. Бета-распад Кр-85 →Руб., SR-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Сб-125 →Te, CS-137 →Ба, Ce-144 →Nd, См-151 →Европа, Eu-155 →Б-г видимый.

Из-за стабильности ядер с четным числом протоны и / или нейтроны кривая доходности по отношению к элементу не является гладкой кривой. Имеет тенденцию к чередованию.

В общем, чем выше энергия состояния, в котором происходит деление ядра, тем более вероятно симметричное деление, следовательно, поскольку энергия нейтронов увеличивается и / или энергия делящийся атом увеличивается, долина между двумя пиками становится более мелкой; например, кривая доходности от массы для Pu-239 имеет более мелкую долину, чем наблюдаемая для U-235, когда нейтроны тепловые нейтроны. Кривые деления более поздних актиниды имеют тенденцию делать еще более мелкие долины. В крайних случаях, например, 259Fm виден только один пик.

Выход обычно выражается относительно количества делящихся ядер, а не количества ядер продуктов деления, то есть выходы должны в сумме составлять 200%.

В таблице в следующем разделе («Упорядочено по доходности») указаны доходности для заметных радиоактивный (с период полураспада более одного года, плюс йод-131 ) продукты деления, и (немногие наиболее поглощающие) нейтронный яд продукты деления, от тепловой нейтрон деление U-235 (типично атомная энергия реакторы), рассчитанный из [1][постоянная мертвая ссылка ].

Сумма урожайности в таблице составляет всего 45,5522%, включая 34,8401% с периодом полураспада более одного года:

т½ годамиурожай
От 1 до 52.7252%
От 10 до 10012.5340%
От 2 до 300 0006.1251%
От 1,5 до 16 миллионов13.4494%

Остаток и не включенные в список 54,4478% распадаются с периодом полураспада менее одного года на нерадиоактивные ядра.

Это делается до учета эффектов любого последующего захвата нейтронов, например:

  • 135Xe захват нейтрона и почти стабильный 136Xe, а не распадается на 135Cs, который является радиоактивным с периодом полураспада 2,3 миллиона лет.
  • Нерадиоактивный 133Cs захватывает нейтрон и становится 134Cs, который является радиоактивным с периодом полураспада 2 года
  • Многие из продуктов деления с массой 147 или более, такие как 147Вечера, 149См, 151См, и 155Европа имеют значительные сечения для захвата нейтронов, так что один тяжелый атом продукта деления может претерпевать несколько последовательных захватов нейтронов.

Помимо продуктов деления, другие типы радиоактивных продуктов

Продукты деления от U-235

УрожайЭлементИзотопПериод полураспадаКомментарий
6.7896%Цезий 133CS → 134CS 2,065 годаЗахват нейтронов (29 сараев) медленно превращается в стойло 133CS к 134Cs, который сам по себе малодоходен, потому что бета-распад останавливается на 134Xe; может быть переоборудован (140 сараев) в 135CS.
6.3333%Йод, Ксенон 135я → 135Xe 6.57 чСамое важное нейтронный яд; захват нейтронов конвертирует 10–50% 135Xe в 136Xe; остаток распадается (9,14 ч) до 135CS (2.3 млн лет).
6.2956%Цирконий 93Zr 1.53 Мой
6.1%Молибден 99Пн 65.94 чЕго дочь нуклид 99 мTc важен в медицинской диагностике.
6.0899%Цезий 137CS 30,17 года
6.0507%Технеций 99Tc 211 тыс. ЛетКандидат на утилизацию ядерная трансмутация.
5.7518%Стронций 90Sr 28,9 года
2.8336%Йод 131я 8.02 дн
2.2713%Прометий 147Вечера 2.62 года
1.0888%Самарий 149См практически стабильный2-й по значимости нейтронный яд.
0.9%[3]Йод 129я 15.7 МойКандидат на утилизацию ядерная трансмутация.
0.4203%Самарий 151См 90 летНейтронный яд; большинство будет преобразовано в стабильную 152См.
0.3912%Рутений 106RU 373,6 г
0.2717%Криптон 85Kr 10,78 года
0.1629%Палладий 107Pd 6.5 Мой
0.0508%Селен 79Se 327 тыс. Лет
0.0330%Европий, Гадолиний 155Европа → 155Б-г 4.76 годаОбе нейтронные яды, большинство из них будет уничтожено, пока топливо еще используется.
0.0297%Сурьма 125Sb 2,76 года
0.0236%Банка 126Sn 230 тыс. Лет
0.0065%Гадолиний 157Б-г стабильныйНейтронный яд.
0.0003%Кадмий 113 кв.м.CD 14,1 годаНейтронный яд, большинство из них будет уничтожено, пока топливо еще используется.
Урожайность 100,1,2,3 годы спустя деление, вероятно, из Pu-239 нет U-235 потому что левый горб смещен вправо, не считая позже захват нейтронов, фракция 100%, а не 200%. Бета-распад Кр-85 →Руб., SR-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Сб-125 →Te, CS-137 →Ба, Ce-144 →Nd, См-151 →Европа, Eu-155 →Б-г видимый.

Кумулятивные выходы деления

Кумулятивные выходы при делении дают количество нуклидов, образовавшихся либо непосредственно при делении, либо при распаде других нуклидов.

Кумулятивные выходы деления для U-235 (% на деление)[4]
ТоварВыход теплового деленияВыход быстрого деленияВыход деления 14 МэВ
1
1ЧАС
0.00171 ± 0.000180.00269 ± 0.000440.00264 ± 0.00045
2
1ЧАС
0.00084 ± 0.000150.00082 ± 0.000120.00081 ± 0.00012
3
1ЧАС
0.0108 ± 0.00040.0108 ± 0.00040.0174 ± 0.0036
3
2Он
0.0108 ± 0.00040.0108 ± 0.00040.0174 ± 0.0036
4
2Он
0.1702 ± 0.00490.17 ± 0.00490.1667 ± 0.0088
85
35Br
1.304 ± 0.0121.309 ± 0.0431.64 ± 0.31
82
36Kr
0.000285 ± 0.0000760.00044 ± 0.000160.038 ± 0.012
85
36Kr
0.286 ± 0.0210.286 ± 0.0260.47 ± 0.1
85 м
36Kr
1.303 ± 0.0121.307 ± 0.0431.65 ± 0.31
90
38Sr
5.73 ± 0.135.22 ± 0.184.41 ± 0.18
95
40Zr
6.502 ± 0.0726.349 ± 0.0835.07 ± 0.19
94
41Nb
0.00000042 ± 0.000000112,90 х 10−8 ± 7,70 х 10−90.00004 ± 0.000015
95
41Nb
6.498 ± 0.0726.345 ± 0.0835.07 ± 0.19
95 кв.м.
41Nb
0.0702 ± 0.00670.0686 ± 0.00710.0548 ± 0.0072
92
42Пн
0 ± 00 ± 00 ± 0
94
42Пн
8,70 х 10−10 ± 3,20 х 10−100 ± 06,20 х 10−8 ± 2,50 х 10−8
96
42Пн
0.00042 ± 0.000150.000069 ± 0.0000250.0033 ± 0.0015
99
42Пн
6.132 ± 0.0925.8 ± 0.135.02 ± 0.13
99
43Tc
6.132 ± 0.0925.8 ± 0.135.02 ± 0.13
103
44RU
3.103 ± 0.0843.248 ± 0.0423.14 ± 0.11
106
44RU
0.41 ± 0.0110.469 ± 0.0362.15 ± 0.59
106
45Rh
0.41 ± 0.0110.469 ± 0.0362.15 ± 0.59
121 м
50Sn
0.00106 ± 0.000110.0039 ± 0.000910.142 ± 0.023
122
51Sb
0.000000366 ± 0.0000000980.0000004 ± 0.000000140.00193 ± 0.00068
124
51Sb
0.000089 ± 0.0000210.000112 ± 0.0000340.027 ± 0.01
125
51Sb
0.026 ± 0.00140.067 ± 0.0111.42 ± 0.42
132
52Te
4.276 ± 0.0434.639 ± 0.0653.85 ± 0.16
129
53я
0.706 ± 0.0321.03 ± 0.261.59 ± 0.18
131
53я
2.878 ± 0.0323.365 ± 0.0544.11 ± 0.14
133
53я
6.59 ± 0.116.61 ± 0.135.42 ± 0.4
135
53я
6.39 ± 0.226.01 ± 0.184.8 ± 1.4
128
54Xe
0 ± 00 ± 00.00108 ± 0.00048
130
54Xe
0.000038 ± 0.00000980.000152 ± 0.0000550.038 ± 0.014
131 кв.м.
54Xe
0.0313 ± 0.0030.0365 ± 0.00310.047 ± 0.0049
133
54Xe
6.6 ± 0.116.61 ± 0.135.57 ± 0.41
133 кв.м.
54Xe
0.189 ± 0.0150.19 ± 0.0150.281 ± 0.049
135
54Xe
6.61 ± 0.226.32 ± 0.186.4 ± 1.8
135 кв.м.
54Xe
1.22 ± 0.121.23 ± 0.132.17 ± 0.66
134
55CS
0.0000121 ± 0.00000320.0000279 ± 0.00000730.0132 ± 0.0035
137
55CS
6.221 ± 0.0695.889 ± 0.0965.6 ± 1.3
140
56Ба
6.314 ± 0.0955.959 ± 0.0484.474 ± 0.081
140
57Ла
6.315 ± 0.0955.96 ± 0.0484.508 ± 0.081
141
58Ce
5.86 ± 0.155.795 ± 0.0814.44 ± 0.2
144
58Ce
5.474 ± 0.0555.094 ± 0.0763.154 ± 0.038
144
59Pr
5.474 ± 0.0555.094 ± 0.0763.155 ± 0.038
142
60Nd
6,30 х 10−9 ± 1,70 х 10−91,70 х 10−9 ± 4,80 х 10−100.0000137 ± 0.0000049
144
60Nd
5.475 ± 0.0555.094 ± 0.0763.155 ± 0.038
147
60Nd
2.232 ± 0.042.148 ± 0.0281.657 ± 0.045
147
61Вечера
2.232 ± 0.042.148 ± 0.0281.657 ± 0.045
148
61Вечера
5,00 х 10−8 ± 1,70 х 10−87,40 х 10−9 ± 2,50 х 10−90.0000013 ± 0.00000042
148 кв.м.
61Вечера
0.000000104 ± 0.0000000391,78 х 10−8 ± 6,60 х 10−90.0000048 ± 0.0000018
149
61Вечера
1.053 ± 0.0211.064 ± 0.030.557 ± 0.09
151
61Вечера
0.4204 ± 0.00710.431 ± 0.0150.388 ± 0.061
148
62См
0.000000149 ± 0.0000000412,43 х 10−8 ± 6,80 х 10−90.0000058 ± 0.0000018
150
62См
0.000061 ± 0.0000220.0000201 ± 0.00000770.00045 ± 0.00018
151
62См
0.4204 ± 0.00710.431 ± 0.0150.388 ± 0.061
153
62См
0.1477 ± 0.00710.1512 ± 0.00970.23 ± 0.015
151
63Европа
0.4204 ± 0.00710.431 ± 0.0150.388 ± 0.061
152
63Европа
3,24 х 10−10 ± 8,50 х 10−110 ± 03,30 х 10−8 ± 1,10 х 10−8
154
63Европа
0.000000195 ± 0.0000000644,00 х 10−8 ± 1,10 х 10−80.0000033 ± 0.0000011
155
63Европа
0.0308 ± 0.00130.044 ± 0.010.088 ± 0.014
Кумулятивные выходы деления для Pu-239 (% на деление)[4]
ТоварВыход теплового деленияВыход быстрого деленияВыход деления 14 МэВ
1
1ЧАС
0.00408 ± 0.000410.00346 ± 0.00057-
2
1ЧАС
0.00135 ± 0.000190.00106 ± 0.00016-
3
1ЧАС
0.0142 ± 0.00070.0142 ± 0.0007-
3
2Он
0.0142 ± 0.00070.0142 ± 0.0007-
4
2Он
0.2192 ± 0.0090.219 ± 0.009-
85
35Br
0.574 ± 0.0260.617 ± 0.049-
82
36Kr
0.00175 ± 0.00060.00055 ± 0.0002-
85
36Kr
0.136 ± 0.0140.138 ± 0.017-
85 м
36Kr
0.576 ± 0.0260.617 ± 0.049-
90
38Sr
2.013 ± 0.0542.031 ± 0.057-
95
40Zr
4.949 ± 0.0994.682 ± 0.098-
94
41Nb
0.0000168 ± 0.00000450.00000255 ± 0.00000069-
95
41Nb
4.946 ± 0.0994.68 ± 0.098-
95 кв.м.
41Nb
0.0535 ± 0.00660.0506 ± 0.0062-
92
42Пн
0 ± 00 ± 0-
94
42Пн
3,60 х 10−8 ± 1,30 х 10−84,80 х 10−9 ± 1,70 х 10−9-
96
42Пн
0.0051 ± 0.00180.0017 ± 0.00062-
99
42Пн
6.185 ± 0.0565.82 ± 0.13-
99
43Tc
6.184 ± 0.0565.82 ± 0.13-
103
44RU
6.948 ± 0.0836.59 ± 0.16-
106
44RU
4.188 ± 0.0924.13 ± 0.24-
106
45Rh
4.188 ± 0.0924.13 ± 0.24-
121 м
50Sn
0.0052 ± 0.00110.0053 ± 0.0012-
122
51Sb
0.000024 ± 0.00000630.0000153 ± 0.000005-
124
51Sb
0.00228 ± 0.000490.00154 ± 0.00043-
125
51Sb
0.117 ± 0.0150.138 ± 0.022-
132
52Te
5.095 ± 0.0944.92 ± 0.32-
129
53я
1.407 ± 0.0861.31 ± 0.13-
131
53я
3.724 ± 0.0784.09 ± 0.12-
133
53я
6.97 ± 0.136.99 ± 0.33-
135
53я
6.33 ± 0.236.24 ± 0.22-
128
54Xe
0.00000234 ± 0.000000850.0000025 ± 0.0000012-
130
54Xe
0.00166 ± 0.000560.00231 ± 0.00085-
131 кв.м.
54Xe
0.0405 ± 0.0040.0444 ± 0.0044-
133
54Xe
6.99 ± 0.137.03 ± 0.33-
133 кв.м.
54Xe
0.216 ± 0.0160.223 ± 0.021-
135
54Xe
7.36 ± 0.247.5 ± 0.23-
135 кв.м.
54Xe
1.78 ± 0.211.97 ± 0.25-
134
55CS
0.00067 ± 0.000180.00115 ± 0.0003-
137
55CS
6.588 ± 0.086.35 ± 0.12-
140
56Ба
5.322 ± 0.0595.303 ± 0.074-
140
57Ла
5.333 ± 0.0595.324 ± 0.075-
141
58Ce
5.205 ± 0.0735.01 ± 0.16-
144
58Ce
3.755 ± 0.033.504 ± 0.053-
144
59Pr
3.756 ± 0.033.505 ± 0.053-
142
60Nd
0.00000145 ± 0.00000040.00000251 ± 0.00000072-
144
60Nd
3.756 ± 0.033.505 ± 0.053-
147
60Nd
2.044 ± 0.0391.929 ± 0.046-
147
61Вечера
2.044 ± 0.0391.929 ± 0.046-
148
61Вечера
0.0000056 ± 0.00000190.000012 ± 0.000004-
148 кв.м.
61Вечера
0.0000118 ± 0.00000440.000029 ± 0.000011-
149
61Вечера
1.263 ± 0.0321.275 ± 0.056-
151
61Вечера
0.776 ± 0.0180.796 ± 0.037-
148
62См
0.0000168 ± 0.00000460.000039 ± 0.000011-
150
62См
0.00227 ± 0.000780.0051 ± 0.0019-
151
62См
0.776 ± 0.0180.797 ± 0.037-
153
62См
0.38 ± 0.030.4 ± 0.18-
151
63Европа
0.776 ± 0.0180.797 ± 0.037-
152
63Европа
0.000000195 ± 0.000000050.00000048 ± 0.00000014-
154
63Европа
0.000049 ± 0.0000120.000127 ± 0.000043-
155
63Европа
0.174 ± 0.030.171 ± 0.054-
JEFF-3.1Совместно оцененный файл деления и термоядерного синтеза, данные о нейтронных инцидентах,

http://www-nds.iaea.org/exfor/endf00.htm, 2 октября 2006 г .; см. Также A. Koning, R. Forrest, M. Kellett, R. Mills, H. Henriksson, Y. Ругама, Библиотека ядерных данных JEFF-3.1, Отчет 21 JEFF, ОЭСР / АЯЭ, Париж, Франция, 2006 г., ISBN  92-64-02314-3.

Урожайность 100,1,2,3 годы спустя деление, вероятно, из Pu-239 нет U-235 потому что левый горб смещен вправо, не считая позже захват нейтронов, фракция 100%, а не 200%. Бета-распад Кр-85 →Руб., SR-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Сб-125 →Te, CS-137 →Ба, Ce-144 →Nd, См-151 →Европа, Eu-155 →Б-г видимый.

Заказано по массовому номеру

УрожайИзотоп
0.0508%селен-79
0.2717%криптон-85
5.7518%стронций-90 →Иттрий-90
6.2956%цирконий-93 →Ниобий-93
6.0507%технеций-99
0.3912%рутений-106
0.1629%палладий-107
0.0003%кадмий-113m
0.0297%сурьма-125
0.0236%олово-126 →сурьма-126
0.9%йод-129
2.8336%йод-131
6.7896%цезий-133 →цезий-134
6.3333%йод-135 →ксенон-135 →цезий-135
6.0899%цезий-137
2.2713%прометий-147
1.0888%самарий-149
0.4203%самарий-151
0.0330%европий-155 →гадолиний-155
0.0065%гадолиний-157

Периоды полураспада, моды распада и ветвящиеся фракции

Периоды полураспада и разветвления продуктов деления
НуклидПериод полураспадаРежим распадаВетвящаяся фракцияИсточникПримечания
85
35Br
2,9 ± 0,06 мβ−1.0ENSDF[1]
85
36Kr
10,752 ± 0,023 годаβ−1.0БИПМ-5
85 м
36Kr
4,48 ± 0,008 чЭТО0.214 ± 0.005ENSDF
β−0.786 ± 0.005
90
38Sr
28,8 ± 0,07 годаβ−1.0LNHB
95
40Zr
64,032 ± 0,006 сутβ−1.0LNHB
94
41Nb
(7,3 ± 0,9) х 106 dβ−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
95 кв.м.
41Nb
3,61 ± 0,03 сутβ−0.025 ± 0.001LNHB[2]
ЭТО0.975 ± 0.001
95
41Nb
34,985 ± 0,012 сут.β−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
99
43Tc
(2,111 ± 0,012) х 105 уβ−1.0ENSDF
103
44RU
39,247 ± 0,013 сут.β−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
106
44RU
1,018 ± 0,005 годаβ−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
106
45Rh
30,1 ± 0,3 сβ−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
121 м
50Sn
55 ± 5 летβ−0.224 ± 0.02ENSDF
ЭТО0.776 ± 0.02
122
51Sb
2,7238 ± 0,0002 дEC0.0241 ± 0.0012ENSDF
β−0.9759 ± 0.0012
124
51Sb
60,2 ± 0,03 дняβ−1.0ENSDF
125
51Sb
2,7584 ± 0,0006 годаβ−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
129
53я
(5,89 ± 0,23) х 109 dβ−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
131
53я
8,0233 ± 0,0019 сутβ−1.0БИПМ-5
133
53я
20,87 ± 0,08 чβ−1.0LNHB[3]
135
53я
6,57 ± 0,02 чβ−1.0ENSDF
131 кв.м.
54Xe
11,930 ± 0,016 сутЭТО1.0БИПМ-5
133
54Xe
5,243 ± 0,001 сут.β−1.0ENSDF
133 кв.м.
54Xe
2,19 ± 0,01 дЭТО1.0ENSDF
135
54Xe
9,14 ± 0,02 чβ−1.0ENSDF
135 кв.м.
54Xe
15,29 ± 0,05 мβ−0.003 ± 0.003ENSDF[4]
ЭТО0.997 ± 0.003
134
55CS
2,063 ± 0,003 годаEC0.000003 ± 0.000001МАГАТЭ-CRP-XG[5]
β−0.999997 ± 0.000001
137
55CS
30,05 ± 0,08 годаβ−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
140
56Ба
12,753 ± 0,004 дняβ−1.0БИПМ-5
140
57Ла
1,67850 ± 0,00017 сутβ−1.0БИПМ-5
141
58Ce
32,508 ± 0,010 сутβ−1.0LNHB
144
58Ce
285,1 ± 0,6 дняβ−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
144
59Pr
17,28 ± 0,05 мβ−1.0ENSDF
147
60Nd
10,98 ± 0,01 дβ−1.0ENSDF
147
61Вечера
2,6234 ± 0,0002 годаβ−1.0ENSDF
148 кв.м.
61Вечера
41,29 ± 0,11 дЭТО0.042 ± 0.007ENSDF
β−0.958 ± 0.007
148
61Вечера
5,368 ± 0,002 дняβ−1.0ENSDF
149
61Вечера
2,2117 ± 0,0021 сутβ−1.0ENSDF
151
61Вечера
1,1833 ± 0,0017 сут.β−1.0ENSDF
151
62См
90 ± 6 летβ−1.0ENSDF
153
62См
1,938 ± 0,010 сут.β−1.0МАГАТЭ-CRP-XG
152
63Европа
(4,941 ± 0,007) х 103 dβ−0.279 ± 0.003МАГАТЭ-CRP-XG[6]
EC0.721 ± 0.003
154
63Европа
(3,1381 ± 0,0014) х 103 dEC0.00018 ± 0.00013МАГАТЭ-CRP-XG[6]
β−0.99982 ± 0.00013
155
63Европа
4,753 ± 0,016 годаβ−1.0МАГАТЭ-CRP-XG


Рекомендации
БИПМ-5М.-М. Бе, В. Чисте, К. Дулье, Э. Браун, В. Чечев, Н. Кузьменко, Р. Хелмер, А. Николс,

Э. Шенфельд, Р. Дерш, Монография BIPM-5, Таблица радионуклидов, Vol. 2 - А = 151–242, 2004 г.

LNHBНациональная лаборатория Анри Беккереля, Рекомендуемые данные,

http://www.nucleide.org/DDEP_WG/DDEPdata.htm, 16 января 2006 г.

МАГАТЭ-CRP-XGМ.-М. Бэ, В. Чечев, Р. Дерш, О.А.М. Элен, Р. Хельмер, М. Херман, С. Главац,

А. Марцинковский, Г.Л. Мольнар, А.Л. Николс, Э. Шенфельд, В. Ванин, М.Дж. Вудс, ПКИ МАГАТЭ «Обновление стандартов данных о рентгеновском и гамма-распаде для калибровки детекторов и других применений», Отчет МАГАТЭ по научной и технической информации STI / PUB / 1287, май 2007 г., Международное агентство по атомной энергии, Вена, Австрия, ISBN  92-0-113606-4.

ENSDFФайл оцененных данных структуры ядра, http://www-nds.iaea.org/ensdf/, 26 января 2006 г.
Примечания
[1] Ветви β-распада 0,9982 ± 0,0002 для Kr-85m и 0,0018 ± 0,0002 для Kr-85.
[2] Доли разветвления ENSDF: 0,944 ± 0,007 для IT и 0,056 ± 0,007 для β-.
[3] Ветвь β-распада 0,0288 ± 0,0002 до Xe-133m.
[4] Ветвящиеся фракции были усреднены из базы данных ENSDF.
[5] Ветвящиеся фракции взяты из базы данных ENSDF.
[6] Ветвящиеся фракции были взяты из данных LNHB.


Упорядочено по сечению поглощения нейтронов тепловых нейтронов.

СараиУрожайИзотопт½Комментарий
2,650,0006.3333% 135я → 135Xe 6.57 чСамое важное нейтронный яд; захват нейтронов быстро преобразует 135Xe в 136Xe; остаток распадается (9,14 ч) до 135CS (2.3 Мой).
254,0000.0065% 157Б-г∞Нейтронный яд, но низкая доходность.
40,1401.0888% 149См∞Второй по важности нейтронный яд.
20,6000.0003% 113 кв.м.CD 14,1 годаБольшинство из них будет уничтожено захватом нейтронов.
15,2000.4203% 151См 90 летБольшинство из них будет уничтожено захватом нейтронов.
3,950
60,900		0.0330% 155Европа → 155Б-г 4.76 годаОбе нейтронные яды.
962.2713% 147Вечера 2.62 года
802.8336% 131я 8.02 дн
29
140		6.7896% 133CS → 134CS∞
2,065 года		Захват нейтронов преобразует несколько процентов нерадиоактивных 133CS к 134Cs, который имеет очень низкий прямой выход, поскольку бета-распад останавливается на 134Xe; дальнейший захват добавит к долгоживу 135Cs.
206.0507% 99Tc 211 тыс. ЛетКандидат на утилизацию ядерная трансмутация.
180.6576% 129я 15.7 МойКандидат на утилизацию ядерная трансмутация.
2.76.2956% 93Zr 1.53 МойТрансмутация непрактична.
1.80.1629% 107Pd 6.5 Мой
1.660.2717% 85Kr 10,78 года
0.905.7518% 90Sr 28,9 года
0.150.3912% 106RU 373,6 г
0.116.0899% 137CS 30,17 года
0.0297% 125Sb 2,76 года
0.0236% 126Sn 230 тыс. Лет
0.0508% 79Se 327 тыс. Лет

Рекомендации

  1. ^ "выход деления". Архивировано из оригинал на 2007-05-28. Получено 2007-06-10.
  2. ^ Möller, P; Madland, DG; Сирк, AJ; Ивамото, А (15 февраля 2001 г.). «Режимы деления ядер и асимметрии масс осколков в пятимерном деформационном пространстве». Природа. 409 (6822): 785–790. Bibcode:2001Натура 409..785М. Дои:10.1038/35057204. PMID  11236985. S2CID  9754793.
  3. ^ Пуркаястха Б. К. и Г. Р. Мартин. «Выходы 129I при естественном и нейтронно-индуцированном делении урана». Канадский химический журнал 34,3 (1956): 293-300.
  4. ^ а б «Совокупный выход деления». www-nds.iaea.org. МАГАТЭ. Получено 11 ноября 2016.

внешняя ссылка